時域方法

導熱系數(shù)測試儀瞬態(tài)技術(shù)在加熱過程中進行測量。優(yōu)點是可以相對較快地進行測量。瞬態(tài)方法通常通過針探針進行。
測量熱導率的非穩(wěn)態(tài)方法不需要信號來獲得恒定值。相反，將信號作為時間的函數(shù)進行研究。這些方法的優(yōu)點是它們通常可以更快地執(zhí)行，因為不需要等待穩(wěn)態(tài)情況。缺點是對數(shù)據(jù)的數(shù)學分析一般比較困難。
瞬態(tài)熱線法
導熱系數(shù)測試儀的瞬態(tài)熱絲法（THW）是測量氣體，液體的熱導率非常流行的，準確和精確的技術(shù)，固體納米流體和制冷劑在較寬的溫度和壓力范圍內(nèi)。該技術(shù)基于記錄無限長的細垂直金屬線在施加階躍電壓時的瞬態(tài)溫升。電線浸入流體中，可用作電加熱元件和電阻溫度計。瞬態(tài)熱線法優(yōu)于其他熱導率方法，因為它有一個完整的理論，沒有校準或單點校準。此外，由于測量時間非常短（1 秒），因此測量中不存在對流，并且僅以非常高的精度測量流體的熱導率。
學術(shù)界使用的大多數(shù) THW 傳感器由兩根相同的非常細的電線組成，只是長度不同。使用單線的傳感器，用于學術(shù)界和工業(yè)界，與雙線傳感器相比，其優(yōu)勢在于易于處理傳感器和更換電線。
ASTM 標準已發(fā)布，用于使用單瞬態(tài)熱線法測量發(fā)動機冷卻液。

瞬態(tài)平面源法
導熱系數(shù)測試儀瞬態(tài)平面源法利用平面?zhèn)鞲衅骱兔枋鰺釋实奶厥鈹?shù)學模型，結(jié)合電子學，使該方法能夠用于測量熱傳輸特性。它涵蓋了至少 0.01-500 W/m/K 的熱導率范圍（符合 ISO 22007-2），可用于測量各種材料，如固體、液體、糊狀和薄膜等。 2008 年，它被批準為用于測量聚合物熱傳輸性能的 ISO 標準（2008 年 11 月）。此 TPS 標準還涵蓋使用此方法測試各向同性和各向異性材料。
瞬態(tài)平面源技術(shù)通常采用兩半樣品，傳感器夾在中間。這種方法也可用于單面配置，引入已知的絕緣材料用作傳感器支撐。
平面?zhèn)鞲衅饔蓪щ婃?(Ni) 金屬的連續(xù)雙螺旋組成，由薄箔蝕刻而成。鎳螺旋位于兩層聚酰亞胺薄膜Kapton 之間. Kapton 薄膜為傳感器提供電絕緣和機械穩(wěn)定性。傳感器放置在要測量的樣品的兩半之間。在測量過程中，恒定的電效應(yīng)通過導電螺旋，增加傳感器溫度。產(chǎn)生的熱量散發(fā)到傳感器兩側(cè)的樣品中，其速度取決于材料的熱傳輸特性。通過記錄傳感器中的溫度與時間響應(yīng)，可以計算材料的熱導率、熱擴散率和比熱容。對于高導電材料，需要非常大的樣品（幾升體積）。
修正瞬態(tài)平面源 (MTPS) 方法
上述方法的一種變體是由Nancy Mathis 博士開發(fā)的修正瞬態(tài)平面源方法 (MTPS) 。導熱系數(shù)測試儀使用單面、界面、熱反射傳感器，向樣品施加瞬時、恒定的熱源。這種方法與上述傳統(tǒng)瞬態(tài)平面源技術(shù)的區(qū)別在于，加熱元件支撐在背襯上，背襯提供機械支撐、電絕緣和熱絕緣。這種改進提供了一種單面界面測量，在測試液體、粉末、糊狀物和固體時提供了最大的靈活性。

修改瞬態(tài)線源方法
瞬態(tài)線源方法的變體用于測量大塊地球的熱導率，用于地熱熱泵(GHP/GSHP) 系統(tǒng)設(shè)計。這通常被 GHP 行業(yè)稱為地面熱響應(yīng)測試 (TRT)。了解地面電導率和熱容量對于正確的 GHP 設(shè)計至關(guān)重要，1983 年 (Mogensen) 首次提出使用 TRT 測量這些特性?，F(xiàn)在常用的程序由 Ekl?f 和 Gehlin 于 1996 年引入，現(xiàn)在已獲得 ASHRAE 的批準，包括將管環(huán)插入地下深處（在井眼中，用已知熱特性的灌漿物質(zhì)填充井眼的環(huán)空，加熱管回路中的流體，并測量來自鉆孔的入口和回流管的回路中的溫降。使用線源近似法估計地面熱導率 - 在測量的熱響應(yīng)日志上繪制一條直線。此過程需要非常穩(wěn)定的熱源和泵送回路。
目前正在開發(fā)更先進的地面 TRT 方法。美國能源部現(xiàn)在正在驗證一項新的高級熱導率測試，據(jù)說該測試所需的時間是現(xiàn)有方法的一半，同時還消除了對穩(wěn)定熱源的要求。這種新技術(shù)基于基于多維模型的 TRT 數(shù)據(jù)分析。
激光閃光法
導熱系數(shù)測試儀在激光閃光法被用于測量熱擴散在厚度方向上的薄的光盤。該方法基于測量薄盤試樣背面由正面的短能量脈沖產(chǎn)生的溫升。使用參考樣品可以實現(xiàn)比熱和已知密度的熱導率結(jié)果如下
時域熱反射法
時域熱反射是一種可以測量材料熱性能的方法，最重要的是熱導率。這種方法最適用于薄膜材料，與散裝相同材料相比，薄膜材料的特性差異很大。這種技術(shù)背后的想法是，一旦材料被加熱，表面反射率的變化就可以用來推導出熱特性。反射率隨時間的變化被測量，并且接收到的數(shù)據(jù)可以與包含對應(yīng)于熱特性的系數(shù)的模型匹配。
DynTIM 方法
DynTIM導熱系數(shù)測試儀是一種整體熱導率測量系統(tǒng)。DynTIM 的工作原理是模擬真實熱界面材料的環(huán)境參數(shù)，使用功率二極管作為加熱器或溫度傳感器元件。[16]由于二極管周圍具有強大的隔熱層，熱量僅通過暴露的冷卻片逸出，該片用作熱界面材料測量的探針。該方法與 ASTM D5470 標準有相似之處，例如測量不同材料厚度水平的熱阻。[17]該系統(tǒng)旨在測量高熱導率熱界面材料。其對絕緣體測量的適用性較為有限。



頻域方法
3ω法
一種用于材料電熱表征的流行技術(shù)是3ω 方法，其中將薄金屬結(jié)構(gòu)（通常是金屬絲或薄膜）沉積在樣品上，用作電阻加熱器和電阻溫度檢測器(RTD)。加熱器由頻率為 ω 的交流電流驅(qū)動，由于在單個周期內(nèi)交流信號的振蕩，這會導致頻率為 2ω 的周期性焦耳熱。在樣品加熱和溫度響應(yīng)之間會有一些延遲，這取決于傳感器/樣品的熱特性。這種溫度響應(yīng)是通過記錄來自加熱器的交流電壓信號在一定頻率范圍內(nèi)的幅度和相位延遲來測量的（通常使用鎖相放大器）。請注意，信號的相位延遲是加熱信號和溫度響應(yīng)之間的滯后。測量的電壓將包含基波和三次諧波分量（分別為 ω 和 3ω），因為金屬結(jié)構(gòu)的焦耳熱會引起其電阻的振蕩頻率為 2ω，這是由于金屬加熱器的電阻溫度系數(shù)(TCR)/傳感器，如以下等式所示：
{displaystyle V=IR=I_{0}e^{iomega t}left(R_{0}+{rac {partial R}{partial T}}Delta T ight)=I_{ 0}e^{iomega t}left(R_{0}+C_{0}e^{i2omega t} ight)},
其中C 0是常數(shù)。熱導率由 ΔT 與 log(ω) 曲線的線性斜率決定。3ω 方法的主要優(yōu)點是輻射效應(yīng)最小化，并且比穩(wěn)態(tài)技術(shù)更容易獲得熱導率的溫度依賴性。盡管需要一些薄膜圖案化和微光刻方面的專業(yè)知識，但這種技術(shù)被認為是可用的最佳偽接觸方法。 (ch23)
頻域熱線法
導熱系數(shù)測試儀的瞬態(tài)熱絲法可以與3ω-方法組合以精確地測量固體和熔融化合物從室溫下的熱導率高達800℃。在高溫液體中，對流和輻射的誤差使得穩(wěn)態(tài)和時域熱導率測量值差異很大；這在之前對熔融硝酸鹽的測量中很明顯。通過在頻域中操作，可以使用 25 μm 直徑的熱線測量液體的熱導率，同時排除環(huán)境溫度波動的影響，最大限度地減少輻射誤差，并通過保持對流誤差最小化探測體積低于 1 μL。
基于獨立傳感器的 3ω 方法
提出并開發(fā)了基于獨立傳感器的 3ω 技術(shù)作為用于熱物理特性測量的傳統(tǒng) 3ω 方法的候選方法。該方法涵蓋了從低溫到 400 K 左右的固體、粉末和流體的測定。對于固體樣品，該方法適用于大塊和數(shù)十微米厚的晶片/膜，致密或多孔表面?？梢允褂眠x定的傳感器分別測量熱導率和熱擴散率。現(xiàn)在有兩種基本形式：線性源獨立式傳感器和平面源獨立式傳感器。熱物理性質(zhì)的范圍可以通過不同形式的技術(shù)覆蓋，除了線性源獨立式傳感器可以達到最高精度的推薦熱導率范圍為 0.01 至 150 W/m?K 和 500 至 8000 J/m2?K?s0.5 用于平面源獨立傳感器。
測量裝置
導熱系數(shù)測試儀是寶石學的儀器之一，它利用鉆石獨特的高導熱性來確定寶石是否是真正的鉆石。
有關(guān)示例，請參閱南京匯誠儀器儀表的熱導率測量儀器。